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2 -Représentation schématique d'un écoulement de Couette plan ,
pour les forces aléatoire Àa, les propriétés suivantes (théorème de fluctuation-dissipation ,
Pour assurer le cisaillement à travers les frontières de la boîte de simulation, nous adoptons les conditions aux limites de Lees-Edwards[24] (voir fig3) ,
et aussi sous I'effet du cisaillement quand celui-ci est présent) Nous considérons donc qu'à chaque instant Ie système est représenté pat 2M liens, donc certains sont des vrais liens, d'autres des 'bras pendants' (chaque monomère a deux bras, peuvent donc avoir 0, 1 ou 2 liens) Nous proposons d'utiliser un algorithme Monte Carlo pour controler la transition entre un état rn et un état n du réseau de liens, Cet algorithme est expliqué en détail dans[2O]. Notons que cette probabilté de transition est proportionnelle à ar, la fréquence d'essai par bras. Et les transitions se passent quand deux monomères se trouvent dans la zone de distance f (voir fig1) Le paramètre o est introduit afin de modéIiser une barrière de recombinaison selon c, Ies polymères vivants subissent des scissions et des recombinaisons à cause des fluctuations thermodynamique ,
6 -La fonction du hasard cumulé lr'(t) pour Ie cas W : 12 ,
est une fonction croissante de 7, et cette croissance dépend de c,;. Ainsi, c..r grand donne une plus faible croissance, due aux scissions/recombinaisons plus nombreuses. En revanche ,
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