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, Proceerlin g.s

B. En and E. Station-iaire-une-gla, nde ptrrtic du gap et vient "Iécher" le spot laser situé contre la paroi fixe. La contribution à I'orierrrtation provient alors des deux bandes à la fois, ce qui conduit, en rnoyenne, à une valeur d'angle phrs fâible. d'où la décroissance de X avec 1. Cela suppose bien entendu que l'état d'orientation de la phasr

. Errfin, krrsque le spot laser est totalement recouvert (i > 700 s t), seule la phase induite est sondée, Ia phast: irritiale ayant disparu : I'angle d'extinction sature à nouveau, à une valeur cette fois très proche tlc zér'o

, Ccttc interprétation est corroborée par les courbes relevées pour les autres positions

, celui-ci est entièrement "recouvert" pzrr la phasc induite poul des gradients bien plus faibles (-700 s-l pour Ia position 3 et 300 s ' pour la position 2) Ccla se tracluit par une réduction du "premier plateau" (oir X -25'), la décroissance vers I'rita.t <l'zrlignernent maximal (X =3') ayant lieu plus tôt. Il erst à noter que les "premiers plateaux" observés juste après 7", sont légèrement décalés en fonction <le la position du spot en raison de l'hétérogénéité du champ d'écoulement inhérente à la géométrie Clnette (cf. chapitle II) (c'est d'ailleurs cette hétérogénéité qui est responsable de Ia non superposition <l<rs <:ourbcs à plr-rs bas gradients (i < i, Err r:fict, Iorsqu'cln cléplace le spot vers le cylindre intérieur mobile

, De ces résultats, on déduit deux points essentiels

. Il-senrble-que, on dépasse le taux de cisaillement critique, les propriétés d'anisotropie dans chacunc des bandes sont fixées et restent inchangées : la bande-I est composée d'agrégats orientés ou rrroyenrre à 25" dont la biréfringence globale est voisine de -115.10 t alors que la bande-h est plus biréfi'ingente (Arr, --180.10 7) et I'orientation moyenne y est de I'ordre de 3

, ph:r,se in<luitc est formée d'agrégats presque totalement alignés suivarrt la direction de l'écou- Icurerrt

, corrclitiorrs opératoires sont relativement simples : I'entrefer de la cellule de Couette est placé crrtlc pola.riserrr et analyser-rr croisés et éclairé en lumière blanche, le but étant ici de strivre l'évolution rkr lrr stnrcture cle bandes en fonction du taux de cisaillement dans le plan (Ti,Vu) (Cf. Fig. 14.8) Sur la plr,uri<)re photo, L4.3.2 Visualisation directe du gap Les

. Poru-'chil<, Ia position du couple polariseur/analyseur est rnairrtcmue fixe. La direction de pol;r,r isrr.tiorr inc:irlcntc fâit un angle d'environ 30" avec la direction d'écorrlernent, de sorte cltt'à I'état sl,ill,iorrrraire, llrre <lcs branchcs dc la croix isocline associée à la bande-I, se trouve dans le chanrp rl'olrsclvation. C'est ce qrri explique que cette bande

, A 10 scst-à-<lir-e.juste au-dessus du gradient critiquc, on distingue unc petite bande "brillarrte" 1o<:;r,lisée r:rlrrtre la paroi rnobile. Lorsqu'on augrnente le taux de cisaillernent, Ia largeur de cettc bande r:roît riril,nblement. A 50 s t par cxernple, elle semble occuper environ un tiers du gap. Cepenrlarrt, t\ ct: gr ir<licrrt

E. Bir and T. Statioainaire, une teintée de rose et confinée contrc le cylindre mobile, et turer iirrtr'<r rkr <:orrlcur' .jaune. Ces différentes zones existent déjà à plus faibles gladierr.ts rnais le nranque cle t1rrir,lil,ri <lcs t:li<;h<is ne perrnet pas de les détecter Lorsque la rotation du cylindre intérieur est brtrsquement stoppée., la bande-l r.erlzr,xe tri:s rapiclement : entre P et A croisés, elle devient sombre quasi-instantanément. Par contre, la lr;yrrl<r-h restt: ençore très brillante et sa relaxation nécessite quelques secondes, Itllkr csl, <rn ftrit <livisée err rleux zones

, CTAB

, C l1)e illrzrge {c diffusiorr en forme d'ailes dc papillon dont les lobes sont orientés approximativement :i 45" <l<: la Iigne {c courant En fait, des mesures efiectuées dans le plan (u-, Vu) (non représentées ici) rr':viic1t, coùrntc 01 pouvait s'y attendre au vu de l'évolution de f intensité transmise' que l'échantillon rliflirsc <k)s 6 s. Nous attribuons cet écart entre les visualisations dans les deux plans d'observation, à l'çfftrt <l<:s rnltraintes normàles, Les spectres relevés dans le plan (u-,Vu) tiennent compte à la fois dc la t:grrtrairrtc tangcntielle et des contraintes normales alors que dans le plan (d, ui)' la contribution de Ia rrrrrtlairrtc tangcntielle prédomine

, Drrrrtrrt l'itrtervalle de temps qui s'étend de 15 à 36 s, les clichés laissent maintenant nettement grtrr:voir lrre firre barrde brillante contre la paroi mobile, dont la taille semble fluctuer, tandis que la r:oltra.irrtc prése1tc une petite oscillation. Les lobes des spectres de difiusion sont alors bien sépa.rés et ()rieutés parallèlement à la direction de l'écoulement indiquant la présence de fluctuations de concentration suivànt lcs lignes de courant Dals cettc zone, oir I" croît avant d'atteindre Ie régime stationnaire, Ilous avons observé urre figurc rh rlifli ir.r:tion olientée pcrpendiculairement à Ia direction de l'écoulement ei tout à fait semblable à cellt: rkit:::ite su1 lc svstèrrre QTAB (0,3)/NaNO3 (1,79) Rappelons que dans ce cas' Ie faisceau se propagtr srrivarrt I:r, vorticité. Ces phénomènes persistent jusqu'à environ 36 s. L'intcnsité des pics de difusion diminue ensuite fortement : la séparation entre les lobes dont I'extr)rrsiou cst considérablement réduite, est beaucoup moins marquée. Les deux phases sont alors t11t1ft:1u:rrt séparées. L'intensiié transmise, la contrainte et le signal I" sont alors stationnaires. Lgs plotos montrent clairement Ia coexistence de deux bandes caractérisées par des propriétés opti<qrurs diftérentes, I'une localisée contre la paroi mobile et sans doute composée d'entités fortement 1lin1tîls 4irrrs Ia direction de I'écoulement, I'autre occupant le reste de I'espace anmrlaire (flgure 15, Atr-delà dc 15 s, les dcux phases se séparent graduellement, Ie liquide redevenant transparent Pl(rtos l1 ot 12). Cettc différcnce d'anisotropie marquée entre les deux bandes est facileûtent misc ert rivirkrrur: ir I'arret du <:isaillerlent : Ia bande brillante relaxe bcaucoup plus Icntement que la barldc '' isol, p.4

, I1<i<x:rurut:1t, rrolls âvous pu filmer, à la cadence vidéo, la formation de cette structrue dc barrdes

. Lir-srir-1rr, outinll apporte des éléments plus précis cotrccrnarlt Ia phasc de dérnarrage. Par tùitrrrrr, rlrrraut r:ctte phase, nous àvons pu piéger un tràceur, en I'occurencc une bulle, dans le t:ham1l rl'olrscrvatiou rhrr:rnt les 10 prcrrrières ser:ondes. Pr:141rr1, Ies tluatrcs prernières secondes, le liquirie semblc s'écorrler : la brtlle, très légi:rcrlx:rtl <kiftrlrutir:, se r[(:1llix:c suivant trnn ligne de courant. Puis, vers 5 s, uIr charrgerrrcnt irnportarrt se produit : 6s 1>a1tir1ftrs qui rrrrrrposent le réseau crrchevêtré sont soumises à une énormc cxtetlsion (la brrlle s{xnblt: s a.r'r'ôtcl aviurt rl'ôtrr: tr'ès foricnlcnt étirée)

. Ot, tangentielle cst respollsalrk: rlc I apl>ilritit.rrr <lu preurir:r uinirnum de Ia courbe d'inicnsité transrnisc Le relâchcrnerrt rlc cettt: cx1,r'rrsi9rr, rlri sq yrrorluit l;rutalcrnerrt vers 6 s, explique le caractère très piqué du prcmier rnirtimttrtt rrl 1, patr:|werk r:olori: obscrvé eutre P et A croisés : l'échantillon est âlors <:ornplètemcnt hétérogèntr r:t rrr rllrrs la qur$i-totalité rh l'entrefer. Si on stoppe l'écoulerlent à cct itrstani, la relaxatiorr de lir' )rilri lL.irrgurxrr rr'sst 1t2,s uuilbrrxt clarrs lc gap. Ccrtaines zoncs "sréteigncrtt" 1;ltts lcntcmerrt <1ue ri'àutrcs, irrrlirlrrinrt rrnr, tles régions concentrées en enchevêtrcment ct des ri:gions à faiblc densit(r t l'c r r clrcvôttt:tnt:rrts, p.1

, rlir:tr rr l11rrrl,iruts txltxr:ntrés", <;tts chaîneS relaxant alors beartcoup plUs rapidement si on Stoppe Ic t:isaillCurcrrl ir" r:ct ittstrlrrt. 16 Conclusion D1.rrs ce <:hapitre, nous avons tenté de relier les propriétés mécaniques et optiques de solutions rrrin:lla,ir-es présentant une instabilité constitutive, en nous focalisant plus particulièrement sur leur coml )olt(xlrent transitoire non linéaire au démarrage de l'écoulement. Pour toutes les solutions étudiées, I'angle d'extinction et I'intensité de la biréfringence suivent une rivohrtion tcmporelle ideutique à celle de la contrainte. La relaxation vers un écoulement stationnaire Irr.rttiloliirre est caractérisée par un overshoot aux temps courts (et éventuellement des oscillations amortirls si le taux de cisaillement imposé est suffisamment important) et par une décroissance sigmoTdale attx tr:urps longs. La, rlise en évidence des dépassements de biréfringence et d'angle permet d'associer I'overshoot rkr r:orrtrairrtc à I'extension des chaînes composant le réseau enchevêtré. La rclaxatigrr sigrnoïdale correspond, Lrr rçlàr:lurrxlrt lrrgtzrl rle I'cxtcrrsiorr laisse pcnser qu'il y a unc ruptrtrc dcs t:haînes rrlliant hs, p.23

, lxrutru r:la,irernclt q1e lcs comportements " macroscopiques" observés en rhéologie et en optique

, lt: <kivr:k4rpcrncnt de la phase induite dans I'entrefer de la cellule de Couette, révèlent I'extrême complexit(l <krs uuî:a,rrisrnes qui gouvcrncrrt la cinétique de formation de l'écoulement hétérogène. Pour. Ie systènc CTAB(0.3 M)/NaNO.(1.79 M), la visualisation directc du gap montre que lâ phiur: irrdrritr: sr: forrne en deux étapes : il y a d'abord apparition, pour des ternps voisins du tcmps carat:trir ..istiquc, rl'urre bande initiale très fine confinée contre la paroi mobile puis croissance dc cette bandc irritiakr alors <1re les grandeurs macroscopiques ont déjà atteint leur état stzrtionnaire, C)t1>cndarrt, Ies différentes techniques mises en oeuvre pour suivre, att liveau microscopique Le phéIrornèrxr rftr t:L9iss2,ut:u rr'cst dglc pas rcliée à la lente relaxation sigmoïdale contraircrnertt au modèle proposé par lJcmrt ct it l

. Lir, slirbilitri <kt Ia urrrtrainte durant Ie développement de Ia phase suggère que lcs viscosités des phases crr I)r'('rscu(io sorrt trirs voisirrcs (à l'hétérogénéité de Ia contrainte près), autrement dit

, Lcs slrtx:trt:s rl'irrtr:nsité transrnise résolue spatialement indiquent que l'écoulement est localenent hét(logirx: : la baucle irrcluitc sc fbrrne par un mécanisme de séparation de pha^scs couplé à la diffusiolr rl<. sr r rrs-lrarr<lcs <lc 100 à 150 y.rn. <Ie large, alignées dans la direr:tion rl'ér:oulcnterrt et dont ln vitessc dtt rlillirsiorr

R. Pir, 405 M) qui yrossèrlcnt les rnêlres propriétris visrrrxilixtirpcs liu(tairr:s, préscnte urre structure de bandes totalernent difiérentc. La proportiorr dc phastr irrrlrritr: sar.tislar,it r:cttr: fois arr théorème des moments ce qui présuppose quc la bande observée est bien unt: lriurrlc rkr r:isilillcrncrrt, lcs variations dc la contrainte pouvant alors résulier de fluctuatiorrs de l'interfacc 16. CONCLUSION Srr), la mesure de la répartition spatiale de I'orientation uroyellne des particules dans le gap de Ia cellule de Couette nous a permis de mettre en évidence une strrrr:trrration en bandes plutôt singulière : deux bandes homogènes en orientation (X -25' et X = 0") arl.jar:cutes aux parois sont séparées par une zone d'orientation "mixte

. Enfin, 08 M) nous a apporté des informations supplérnentaires quant au rôle joué par l'overshoot de contrainte. Ce dernier est en fait associé à I'appalition de fluctuations de concentration qui nous semblent être les précurseurs de la transition. Par ailleurs, dans le régime des forts gradients (l = i*), la transition se produit dans tout I'entref'er

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C. Geater and . La, Pour cet échantillon, nous avons montré que les variations de la contrainte solt r.gliées à la forrnation d'unc bande initiale, ce qui laisse supposer que cette fine bande est une bande r[: r:isl,illemcnt. Cettc hypoihèse se trouve renforcée par le fait que sa proportion semble satisfaire an i,Irtîr1i:rge rlcs rloqrcrrts. Par r:ontre, la contrainte reste stable durant le développement de la phase iu<hritc, trc qr.ri signifie que la relaxation sigmoÏdale n'est pas reliée à la croissance de la phase. Piu ailleurs, l'état final ne correspond pas exactement à la coexistence de deux bandes homogènes prris<1ru: l:r, plrnse irrduiie est composée de sous-bandes de 100 à 150 pm alignées dans la direction de l'rirrrrrk:urcut, AB(0. r M)i NaSal(0.08 M))

, Lr:s nresrues effcr:tuées sur la solution de plus faible saliniié CTAB(0,3 M)/NaNOs(0.405 M) rnais r:a,..ir.r:térisée par des propriétés viscoéIastiques linéaires identiques, révèlent une structure en bandes rlifft'1r:utt:. L'application du théorème des moments nous amène à penser que

I. Enfin,

, orr l)â,rxlcs ilssez singulière qui révèle la coexistence de deux luro r'(rgiorr cl'orientatiort Irlixte. nous a permis d'identifier une structuration bandes d'orientation homogène séparées par Lzr rrrrrrl>araison des résultats obtenus sur chacun des systèmes et des données de la littérature rxrrrtrt: <p'ulc rivolution tcmporelle semblable et générique ("indépendamment" de la concentration, drt rlcgrri rkt salirrité ou dc la rrature du scl) des grandeurs macroscopiques peui conduire à des structuraf ,iorrs crr barxkrs très variées

, T111tss r:cs exlréricnr:es rùortrent finalernent que les propriétés col$titutives et les propriétés opt ,i<lrrcs rrc sorrt l)às rx>rrélées dc utartière évidente

L. Stlru, trrrc rk: bzrrrdc de l'état stationnaire ne correspond pas toujours à I'irnage classique quc I'on â rlrr "slxllr'-biur<ling

, les deux mécanismes proposés (ilrstabilit(t rrrrî.lrrirlut orr trarrsition thcrmodyrrarnique) pour expliquer Ia formation dcs écoulernents hétérogèncs, la solrrtion rôsi<larnt tri;s certilinetncnt dans une "superposition" de ces deux Processus. ()cs rrrrurlrrsiorrs sont l)al aillcrrrs étayées par Ies travaux récents menés sul ttm: solution concerrtrée dtl (l'D\B <larrrs I'cur lourde par Fischcr et Callaghan qui montrent, de manière indéniable, Il ;rppiuaît itkrrs r:xtrôrucnent difficile de trancher entre

, Orr pr:rrt rl'a.illcurs souligrrer <pr'un tel découplagc entre les propriétés constitutives et les propriétés r4rl.itlrurs ;r (rglkxnerrt étri rnis t:n évidencc dans Ie travail de thèse de R.G. Corralès (1999) lors de I'étudt: tkr ll lla.rrsition dr: rhi:o

L. , rrrurplrilxlrrsion rrrurl>lirtc rles mécanisrnes qui entrent en jctr datrs la formation <les écottlernerrts lri.l.rilogirr rcs rrrx:cssitc rlorx: ll rrlrnbinaison de techniques dc rnesures qtti pcuvclrt rendre comptc an rrivr.iur "krr:al" rkrs plofils dirrit

A. E-'tats-de-polarisation-de-la-lumière and A. , l-Introduction Dc ruallièr.c géDérale, l'émission de lumière pâr une source classique (source thermique, lampt: sptrtra,le...) cst par nature incohérente. Bien que chaque centre émetteur rayonne à chaque instânt une orrdt: éktr:tronragnétique ayant une direction de champ .d bien définie, ces centres émettent dans toutes Ics rlir()r:tions avec des phases aléatoires. On ne peut pas parler d'onde unique mais de superposition iurrrluir

C. Tderrdant, par exempkl irvtx: rrn polariscur rectiligne. A Ia sortie de ce composant optique, Ie champ électrique E vibre dans rrur: rlirçctiorr fixe et Ia lurnière est dite polarisée rectilignemeni. La polarisation d'une onde est dontr r:ilr:u:térisée par Ie cornporternent en fonction du temps, du champ de vecteurs -E qui décrit cette onde' olrsclvri err un poirrt de I'espace. Lors<1u'rur rayorr lumineux se propage à travers une succession d'éléments optiques, chacun d'eux plerluit r:u r;harrgenrcnt spécifique sur la polarisation incidente. Ainsi l'éi

, Pour rundle corrrpte des états de polarisation et des effets des systèures optiques agissarrt sur r:r1x-r:i. rlifférctrts lbrrrtalisrnes icls que les vecteurs de Jones et de Stokes ct lcs Inatrices dc 'Jones et dtr N4ur:lk:r' ont titri introdrrits

, A.2 Formalisme de Jones A.2.I Vecteurs de Jones

, Lc t:hiltttlr tilt:t:triqtlo (1'tllle ollde rkrs z (:r'oissiults s'tit;rit : plane progressive rnonochrornatique sc l)

, TYansformation d'un vecteur de Jones sous lteffet d'une rotation du système de coordonnées

E. Sriit, Ë. Vecteut, and . Dutrr-le-repère-oryz, On exprime ce vecteur champ irlc<'l,rir1rrc rlzrrrs la, nouvelle base Or'ytzl à I'aide de la matrice de rotation d'angle a (R(a)) (cf. Fig, î ), vol.4, issue.2

, $:Ii:iiîi)

, 44+0.42j \ \-0.76+0.24j1 B Effets de bords dans les expériences de biréfringence d'écoulement Nous revenons ici sur la discontinuité observée dans les variations de I'angle d'extinction en fottt:tion clu taux de cisaillement pour la solution de CTAB (0.3 M)/NaNO3(1.79M) Comme nous I'ilttrrs souligné au chapitre 4, r:e comportement singulier a déjà été mis en évidence il y a une vingtaine <l'titrtri

, Nous allons évoquer les deux raisons qui peuvent expliquer une telle évolution

, Effets de bords

, ti<:tittk:rnent est bidimensionnel, c'est-à-dire que les propriétés optiques ne varient pas le long du chemin optitltc (clans la direction neutre) Cependant, en pratique, l'écoulement n'est pas rigoureusement plarr ett lilisorr des phénomènes de couches limites au voisinage des glaces de fermetures) ces glaces étant cllt:s-rrrôures fâiLrlement biréfrirrgentes. L'tttr cics rnoyens de s'affranchir de ces perturbations est de choisir un rapport d'aspect (épaisseur tler li<lriclc traversée/gap de Ia cellule) de I'ordre de 8 à 10. Néanmoins pour des systèmes fortement lrir'(rfiirrgertts, l'augmentation du rapport d'aspect ne suffit pas pour négliger les effets de bords. Ces <ieruicrs peuvent alors corrduire à une indéterrnination de I'angle d'extinction. Err eflêt, considérons un "sandwitch" composé de trois biréfringents purs (cf. Fig. 8.1) et exprirrrtirts I'rlrir:tttation ef{'ective 0.;, dt système total en fonction de l'orientatiorr d du biréfringent central. On obtictrt : tat20,rr-t, p.20

, 1: Corruposit'ion de tro'is blréfringents purs. L'orientation des d,eulr éléments ertér'ieurs, qu,i i'ntrorlu,i,sent chacun url déphasage ô' , est suptposée nulle par raptport à Ia r'é.féren,ce. Le retardate

B. Effets-de-bords-da^rs and L. ,

L. Ainsi and . Le-déphasage-Ô, introduit par les biréfringents paxâsites est suffisamment faible' on a0:0"rr sauf si sinô:0. En d'autres termes, si le reta,rd dû aux éléments extérieurs est très petit, I'ori<l'taiion effective du milieu est égale à celle du retardateur central et ce tant que d n'atteint pas un urultiPle de r. Si ô prend des valeurs égales à kzr, on observe des " franges" dans l'évolution de I'angle rl'r:xtinr;tiorr

. Lc-problème-Évoqué-ici-est-clairement-distinct-de-celui-Énoncé-au-paragraphe-précédent, Il conr:r:::ue I'exlstence d'ordres multiples dans le déphasage introduit par le milieu sous écoulement' Les tÎluations (4.11) et (4.12) montrent que I'intensité mesurée lors de la détermination de I'angle rl'r:xtiùction est une fonction sinusoidale du retard optique. Ainsi, I'intensité transmise va osciller au <:orrrs clu temps, passer par un maximum à chaque fois que d = (2k + 7)r et s'annuler porrr â : 2ftzr' Dr: I'rÎlrration

. Poru-'r-'ésouclre-ce-problème, il suffit d'effectuer les mesures à I'aide de différentes longueurs d'onde' Da's le cas cle notre échantillon de CTAB (0.3 M)/NaNO3G.79M), I'utilisation d'une lumière vor.to ct l,augmention de la hauteur de la cellule de mesure nous ont permis de conclure que les discontirnittis r, p.57

, tres rt,) E,fJet d,'u,ne dé,frt'rrnation arbitra'ire sur un uecteur ,s/cnnrcl,. b) EJfet d'u'rr'e déformation de cisaillement, Liste des fig

E. , Ie du tenseur des contraintes 1.3 R,etrtr'ésen,tatr,on schématt'que d'une chaîne de Kuhn composée de N^ segments rig'ides de l

. Dé, ion rles ares Prin, et rl,e l,a b'iré..frinqence. cipaur du tenseur des ind'ices rle réfract'ion, de I' anqle d' ertincti,on Visual

, ButoTnet fle poluri,sabilité uniariale ori,enté suiuant Ie uecteur ùr

, Reytr'ésentation schématique d'une molécule amphiphile

, fl,u,ence de l,a concen,trati,ort en surfactant sur la forrne des agrégats micellaires- 3

, Rr:lo,ti,on consti,ttt,ti,tte prédite par Ie modèle de Doi' et Edward's' 3

. Rr, Iuti,on, consti,tutitte issue du modèIe de Cates, McLeish, Marruci' co n cerTù ant I e s p oly nt' ère s .f1,r:L:i,bles

. Pré, i,r:t'ittn,s rlt,t,m,rtrJèle 4e Spenley, Cates et McLeish pou,r les sylstè.m,es rnicellaires sem,id

C. Cl, 6 M) rJans l'ean, placé rlans l,'entrefer tl'u,ne cell'ule l,t: Csyettr: et 6bsrt.,ué en,tre polariseurs croisés. Ces photos son't ti'rées de Iu référence [/r3] prutf;ls dr: g7u,4,i,en,t rle cisuillenterr,t obtenus par RMIV surle systèrne' CPCI (0 I M)/NaSaI (g.Ott;tV,11 u) err rtéorp,étr.i,e Couette b)en cône-qtlan. Ces figw'es on

, rt,r: rl,r: pol,a,r''i,rn,étri,e. u,ti'li,s é porIT

. Cel and . Rn, esu,r'e rJe type Cou"ette l,es mesures de

. Pri and . Rn, esttl-e de I'ungle tl'ertinction ll,[ rit,l r, or], r: dl: S érr,u"r'r nnn,t, I' ol uri,s rt b i,l,i,t ri rl,' u"n,a rn'i r:el, le q é an't e cylirr,rlri,rlu e L t t,n t

L. , r,r'e 'lrrû,terrr,ut,t rl''tnt, 'sper:trr: rn'r,sur'é en, ht'mi,ère ci,r'crt'laire V,i,stt rl,r; kt r:ellu,le rle Cortette entre litolari,settT el, u,rr,a"l,11st''tt,r'croisés 'ft r t,'i,t t;r r t

É. Sclr, rrt,u, rln pr''i,rtl:i4te d,'tt,n,e erpérience d-e diffu'sion (t

. Cort, fi,tlrr,rrt,ti,ons tl,r; rn,r:su're a) PIan

, PIan, vol.6

L. Figures,

C. Molécule-rle and . Mol,

, uiscosi,té à grad'ient nul en foncti,on de la concen,trat,ion en NaNOr Lrt température est Jirée à 3f C. Les points entourés correspondent aur deur solut'ions étud,i,ées de concentrat'ion en sel 0.105 M et 1.79 M. La teneur en s

, té à gradient nul en fonction de la concentrat'ion en NaSal La conr:e'n,trati,on en surfactant est firée à 0.1 M et Ia température est de 3f C. La fl,èche Ir,ori,zon,tal,e tndiclue le doma'ine de concentrat'ions en sel pour lequ,el la contra,inte de c'iso ,'il,lerne'nt présertte un plateau. Cette fi,gure a été empruntée à l,a ré, Euol'ution de Ia u'iscosi

S. Irften, . Té-de-n, and . Di, ffusée par une solut'ion de CTAB/KBr' (ë : lITo) formée de rn,'i,cel,les uerm'icula'ires encheuêtrées en régi,me semi-dilué. La température est fi, C, p.34

L. Modu and G. De-stockage-g-'et-de-perte,

. Morl,

, et r:7o en forrrcfion de l''inuerse d"e lu tt:'m,péra,ture pour une solut'ion de CTAB (0.1 M)/ NaSal (0.08 M). M'ise en éu'idence d,'u,n,e l,o'i de comportement du type Arrhén'ius o"uec urLe én,erg'ie d, Euolution des paramètres uiscoélast'iques Go

. Contrainte-tan, fonct'ion du taur de cr,sa'illement : Infl,uence du temps de bal- 0y a

. Contru and . Ta, n,qentiel,l,e en,fonct'ion du tau"r de c'isa'illem,ent: cornparaison entre l,es nt,csul'es à gradient et à contra

. Ll, il Con,trainte turr,gent'ielle en .fonction du taur CTAB/NaNOj : effet de Ia concentration en, p.60

, !: en fonct'ion de Ia frérluence angula'ire w

, (r) d'une solu,t'ion de CTAB (0 1 M)/ NaSal de cisa'illement sel. Ces courbes pour les deur solut'ions de ont été obtenues à grad'ient i,rrr,po sé, d,an,s des conditions d' ér1ui

, paraison de la u'iscos'ité apparente et de Ia u'iscos'ité complere pour chacun des échantil ,l,on,s : l,ct'i de Cor-Merz, I0.4 Corn

R. and E. , to,tion, schémat'ique d'une relat'ion constitutiue non rnonotone possibl,e 1l.l Contra'inte to,nqen,ti,el

. Il, 2 Euol'ut'ion, d,e La contrai,nte tangent'ielle au démarrage de l'écoulement Ttour le système CTAB (0, 9M)/Nal{O,t (1.79M). Les taur de c'isar,llement'imposés ici sont tels que i 1^t

I. |. Ij-euol and . Lo, r:ontra'inte tangentielle en fonction du ternps pour différents taur de cisa:i ,l,l,ern,ertt corn'pris entre 5 et 10 s-1 , c'est-à-d,ire, correspondant au, régime plateau,. Les tlra,ph,es (a) et (b) i,ll,ustrent l,a r'éytonse temporelle respecti

I. Euol, contro,'inte tanqent'ielle en fonct'ion du temps pour di,fféren,ts ta,ur de ci,sa:i ,l,lern,ert,t com,pris entre 11 et 19 s-\. Les graphes (a) et (b) illustren

, Ttorr:l,l,e rr'.s1tc:cti,uernent au,r tem,ps l,ongs et aur temps courts

. Vu, leu,rs remarquables de l,a rnrr,tru,'i,n,te rel,euées d,o,n,s l,es profils temporels. o", représente La ua,leu,r' stati,onna,ireT oos rntu,r:tér'i,sr: l,'ouerslt,oot au, démarrage et o, dési,gne la'ualeu,r'de Ia contra'inte auant l,a tr

, D s )

I. Iste, l8Voriniinns, en unités réduites, du temps caractéristique de la relaro"t'ion s'igmoàdale r*6 err,foncti,on du taur de c'isai,llernent. Contra'irement au sgstème CTAB (0.3 M)/NaNOt, T1s6; rùc su,i,t po.s u,'ne é'uolut'ion en

, ion de la déformat'ion assoc'iée aur dépassements de contra'inte en fonct'ion du taur rl,( r:'i,suil,lernrcnt. Le tro,it h,orizontal fiqure les prédiction,s du, modèle de DE. Le comportern ,r:rr,t est ql,obalement 'identzque à celui obserué précédemment

L. , tru,i,nie releuées d,an,s les profils temporels. o", représente Ia uo,leur stationna'ire, o"" nt,r'uctû'ise l'ouershoot au démarrage et o, désr,gne la ualeur de la contrainte auant Ia tr'.1,a:t:aiinn, si,qrn,oidale. Le contportement newton'ien a été ajouté à titre de comparaison. ll.2TEuolut'ion de l,a contrai,nte tangenti,elle en fonction du temps pour différen,ts taur de c'isa ,'il,lern,e:nt cornpr''is entre 0

. Il, form,otion assoc'iée aur dépassernents de contra'inte en fonct'ion du taur d,e c:i,sa,i,llement. On peut noter le net changement de uariation lorsque 7 ] 0.8 s-t ; u: c:h,u,n,qr:rn,en,t de 'uariat'ion a déjà été obserué pour le système CTAB

I. An, té de Ia biréfringence en Jonct'ion du taur de cr,sar,llement pour r:lr,o,ct.r,n, des échant'illons. La courbe en trait continu repr'ésente l'ajustement de I'angle rl,'r::rt'i,n,c:ti,on, par l

R. , r1u,e d'u,n écoulement hétérogène en bandes de ci,sa'illemen,t. L'hétérogéné'ité du cho,mqt d'écoul,ement est déduit de l,'alignement rn,olécu,la'ire dans chac'une d,r:s lta,n,d,es. Seu,les l,es proport'ions relatiues

. Lc, to,rlt; d,e r:'isu"il,Iernrcnt m

. Loi, La linéarité des données rnontrent la 'uali,dité de l,a loi s'ur une garnme de contrainte donnée, la pen,te de l,o, dro'ite étant égo

, I+, vol.4

. Vo and . Lo, loi ten,s'io-optique : compa,rai,son entre la contra'inte tangentielle rnesurée en rlt,éologie (rn,r'r'és plei'n,s) et celle éualuée à parti,r des mesures de biré,fri,ngence d'écoulement (rort,d,s ui,des). La lig'ne pointi,llée i,ndi,que la séparation entre les dom,a,in,es li'néa'ire et non, l

!. and R. , .sen,tat'ion, schérnati,qu,e d'une portion de rni,celle entre deu,r poi,nts de contact pou,r' l,e,s sol'u,t'ions de CTAB/NaNQ qui, di,ffèrent par leur concentrat'ion err, sel, pp.87-95

. Rcpr-'é,-sr-'.-n, La trace du" fai,sceau, l,aser occupe en,ui,rott, urt t'i,er',s d,u, r1o,7t. Les posi,ti,ons 1, 2 et 3 correspondent respecti,uemen,t, à des por,ntés au uoi,.s'i,rr

. An, r:t;ti,n,r:ti,on, et i,'n,ten,sité de la bi,réfri,ngence en,.fonction, du, taur de ci,sail,l,ement, n t, r:. sr t,r' é.,s crt, tro'i,s ltct si,ti, on,s d i,.ff érente s de l' entref er 103

. Cl-'i, strrt,t:ture de bandes à différents taur de cisai,ll,em,ent. L'entre.fer est ptl,a,cé rtr,tre ltokt,r'i,seu' et arr,al,rlseur cro'isés et éclai,ré en lumi,ère blan,che

. Cl-'i, ,fct' r'.rr, lu,rn,i,ère mortoch,romatiEr,e uerte yxtr.r,r d,eur posi,tiort,s d,u, c:ortple 1tol,rt,r'i,seulr/alr

. Il, ori,ento,ti,on moyenne des particu.l,es do,tt,s I'en,tre.fer de Ia cellu,l,e Lt: Cott,r:ttr: Ttour rl,t.ffér'erfts tatll de ciso.illem,ent. Ces profils son,t obtentt,s en eJfectuant l,e ru,p?ot t I^.(t:) f I r

L. Des, 11 R.eprésentution schématique de la répartition spatiale de l'orientat'ion, rnoAenne des parti ,r:u,les dans I'entrefer de la cellule de Couette pour un taur de c'isai,llement donné, p.107

, des ytroqtortions relati,ues de chacune des phases en foncti,orr, du' taur de cisaillerrt ,en,t. Les li,qnes corttinues représentent les proportions relatiues rxtlculées à partir du tlt,éor-ènt,e des rn,ornents en supposant que seules deur bandes tle ci.suillement coeri,stent rlurr,s l, I4.l2Euol,u,tiorr

. Euoltt, qk: d,'ertinct'i,on et de I'intensité de Ia biréJringence en' foncti,on, du' temps u,tt, d,érrt,a,r'ro,qe et à I

. Corrt, des uariation,s temporelles de Ia contrainte tangen,ti,elle nt,esu,rée tJirectement en, rh,éol,ogi,e (trai,t plei,n ) et éualuée par les erpériences de b'iréfri,n,oeTùce d'écou'lement (s'yntbol,es), pp.405-111

C. , t) éualuée à I'aide des mesures de biréfringence par I'intermédiaire de Ia loi tr:ns,io-opti,ryte (syrnboles) et calculée à partir du modèle de Gieselcus pour le système C TAB ( 0

. Euol, T's du ternps de l'intens'ité de la bi,réfringence pour ditférents taur de r:i,sa'illement i,mposés tels que i ) i,t

. Epçhrtion, urs du, temps de I'angle d'ert'inction pour différents taur de cisaillement 'i,ntqtosé,s tels quc 'y ) 'y, p.11

. Variati, taur de cisaillement de Ttlusieurs ualeurs remarqu,ables de l,',i,n,ten,sité rle la bi,réfri,ngence releuées dans les profils temqtorels. Ar", r'epr'ésente Ia, ualeur stlti,on,rtrti,r'e, L,rt,o" caractér'ise l'ouershoot au démarrage et L, pp.0-116

. Vrn-'i, que de Ia rela,ro,ti,on sirlmoirlale r7,lç; ur, .fon,c:ti,on, rht, t,o,ux dr: cisaillernen,t : coTnparaison entre l,es d,orr'n,ées rhéoloyli,qttes et opti4rt,e:s. Lu rcTtréserr,tntion, en échelle log-Iog (insert) m,et en éui,rlert'ce d,ans l,es deur (:(r,s. 'u,Tt, rnrrtltortr:rn,cn,t en, Ioz de pu,issance diuergen,te. lI7 llr.ti EjJr:t rl,e l,rt, Qéoulétri,e rJe mesure sur le temps caractéristiqu,e d,e kt relu'rution, si,grnoi'rlale rxr: i u:s r:orn'br:s ottt été tra

. V|stutljs1-t and . Le-cje, Couette éclairé en lu"m,i,ère bluncltÊ et placé entre pol,a,r'i,sr:rt,r' et u,nu,l'ysertr croisés à différents instants après Ie démul'rore. rle I'écoulem

, Lr: trnt:r tJe r:'i,sui,llern,en,t apqtliqué est ici de I s-t. Les lettres A r:.t B srt'r Ia première ph,ot'o d(.s/,qrt,crt,t rr:sper:ti,ue:rncnt Ics ytarois mobile et fi're, pp.7-110

, on rl'u, guTt d,e la c:ellule de Couette éclairé en pol,tt,r"isr:ut' et o,rt,u,lqseut' r:roisés à différertts instants après Lr: tutlt: d,r: r:d,sadl,l,eut,en,t a,ppliqué est ici, de 10 s-'. Lcs ytlxtto rl

I. R. , ort, s7trt,ti,ul,r: rl,r,: l,'i,ntensité tro,nsrn'ise dans Ie gap dr: Ia, r:e.l,lttl,e, rlt: Cou,ette r:.n, fortcl ,'i,rnt, fltt, tr:rn4ts art, rJént,rtrr(r(te de I'écoulement. Le tau,r de ci,srt,i,llern,err't rtppl,i,qrt,é' est i,ci, dt: sprt,t'ittle rl,e l,'i,rttensité transmise dans t,ps o,u, d,étnu,r'ntrte de I'écoulernent

. Ie-1trap-de-iu-cel, ur rle r:i,su'i,ll,ent,ertt rt,pytliqu,é est ici dt: 120 r23 124 t 2 R.é.pu,t't'i,t'i,orr, t.i,on, rl,tt, terr LISTE DES FIGURES 15.l3Posi,ti,on, de la sous-bande en fonct'ion du temps. d,éterminer une ui,tesse de diffusi,on de 0.11 mm/s. Les premiers po'ints La ligne pointi,llée permettent de matérzalise la posit'ion, o,u,to'ur de laquell,e la sous-bande fl'uctue. r25 IS.l4Cornparaison e,ntre les éuolut'ions temporelles de la contra'inte tangenti,elle et de l''intensité transrn,i,se. La courbe en por,ntr,llés repré.sente l'aju,stement par u,n profi,l si'gmoàdal. L''insert il,l,ustre l,es uari,at'ions de ces mêmes grandeurs aur temps longs

, une solution m'icellaire semt-dtluée: a) Au repos ou sous très .faibl,e rléJormation,; b) Sous ".forts" c'isaillements. llt.I7Irrtuge de di.ffracti,on obseruée à 10 s-t lorsque le fa'isceau lo,ser i'nc'ident se propage à tra,uer'.s la phase i,nduite. Cette'image collectée dans Ie plan d'obseruation (ù,Vu) est ctri,e'n,tée perpendi, p.729

, ternps de I'angle d'ert'inct'ion et de I''intensi,té de la btréfri,ngence o.u, tlérnarrage d,u, cisa'illemen,t pour l'échanti, p.130

, ré en lu,m'ière blanche et placé entre 7tol,a,ri,seu,r' et analy,seur croisés à di,fférents 'instants aqtrès Ie démarrage d,e l'écoulement. Lc to,ur de c.i,sa,illement appliqué est ici de 15 s-t . Les lettres A et B sur la prem'ière 2iltnto dés'igrtrnt respect'iuement les paro'is mob'ile et f're, p.131

, ison entre les proportions relatiues a1, et a, de chacun,e des bandes, éualuées à l,'a,i,d,e rles rrlesures optirlues et calculées par Ie théorème des momen

, T32

, u cours d'u, ternps a) de I'intensi,té de la biréfringence et b) d,e l'angle d'ertinct'ion 1tou,r di,fJér'ents tau,r de ci,.saillement 'imposés tels que'l ) ^1, p.133

, on, e,n, fonction d,u, taur de c'isazllement de ualeurs remarquables releuées dans les profils rl'angle d'ert'inction et d'intensité de Ia biréfringence, p.134

, 15ue de la relarat'ion s'igmoildale: compara'ison entre les données de rh,éol,oQi,e et, d'optique. On, notera la superposition quasi-parfa'ite des données calculées à po,rt'ir d,e l'an,gle d'ert'inct'ion et de l, p.135

, analoqie entre les comportements transi,to'ires de I'angle d'ert'incti'on r:t tl,e l,'i,nterr,szté rle ta biréfrinoence. Le taur de cisaillement appliEté est 'ic'i de 12 s-l 135

. Re, on sch,érn,a,t'ique de quelqu"es états de polarisati,on d''interr's'ité unzté, p.150

, EjJe:t tt''urt,e rota,ti,on, du, système de coordonnées surLtn uecteur de Jortes, p.151

A. , es pl,o,rr,es r), l,'entrée et r\ Ia sortie du s'ystème optiqu,e S repr'ésentées respect'i"uement ltut l,es 'Ltecteu,r's i,e

, I52

. Conr4, is bi'ré.frin,(tents purs. L'orientat'ion rJes deur é|,éments ertér'iert'rs, qu,i' i,rt,t,rodtri,sent r:h,ar:,u,n u,n déphasage 6t , est supposée nulle po,r' rapport à lrt' 'référen'ce. Le rr'.trnrl,a,teu,r' centro,l, (de déTthasage 6) possède une orientat'ion'relat'iur:'notée 0, pp.27-128