, Dans les deux parties de la figure 5.14, nous présentons toujours 0(q

A. Tion-de-l-'énergie-transférée, 3 et cette fois pour un système neutre et deux systèmes chargés. Les trois agrégats Nae2, Nan, et Nafi, présentent des sections similaires en forme et en amplitude De plus ces sections révèlent le même maximum autour de A,E : 6 eV Ce comportement peut être expliqué pax une loi d'échelle puisque ces trois agrégats ont le même nombre d'électrons et leurs fonctions d'onde sont identiques, du fait que leurs potentiels moyens sont décalés de (LlR.) ou de (-llR") dars la région où la dersité électronique est importante (voir figure 2.4 du chapitre 2) En plus, comme la TDLDA est basé uniquement sur I'état fondamental, le potentiel d'écrantageV,fcF(r;q,cu) est le même pour ces trois agrégats

, Mêmes remarques pour les agrégats Nass, Na' et Na$ (figure 5.15) et Na1es, Nals, et Nar+nn

, Sections efficaces simplement différentielles et sections totales

, figure 5.17, nous montrors la section efficace totale (TCS) d'ionisation en fonction de l'énergie incidente pour chaque électron de Na2e

. Dans-la-partie-supérieure, nous présentons les mêmes sections pour Nae2. Ces sectiors sont calculées dans I'approximation LDA-SIC. La section efficace de chaque électron révèle I'existence d'un maximum autour de EnlIo, pp.2-7

. Comme-dars-le, La section efficace de l'électron de I'orbitale 2s est plus importante que celle de I'électron de l'orbitale ld ou celle de l'orbitale /s. Ceci est Ia conséquence de la valeur de l'énergie d'ionisation, celle ci allant

, nous comparons les deux modèles dars Ie calcul de la section efficace totale de Na26 en fonction du rapport Eaf Io (,Io est l'énergie de I'ionisation de la couche nI de I'agrégat). Les sections calculées dans la TDLDA-SIC sont plus importantes que celles calculées dans Ia LDA-SIC et présentent un maximum à la même position, Dars Ia figure 5

, Nous avons également montré I'importance de la correction de l'auto-interaction (SIC) dans les sections efficaces doublement différentielles (DDCS), en considérant l,approximation de la densité locale (LDA) et l'

, Nous avons consacré une partie de cette thèse à l'étude des spectres des états collectifs multipolaires dans I'approximation TDLDA. A l'inverse de la photoionisation

, D'autre modes d'excitatiors multipolaires doivent être pris en compte

, transfert nous a permis de montrer I'importance des effets collectifs et d'identifier trois régions d'énergie transférée. A basse énergie, nous avons observé Ie phénomène d'interférence entre I'ionisation directe et les excitations discrétes Autour de 6 eV, on observe le plasmon de volume qui correspond à une résonance collective des électrons délocalisés dans tous le volume de I'agrégat. En fin, à haute énergie, comme dans le cas de la photoionisation, un comportement oscillatoire des sections efficaces apparaître . Nous avons appliqué notre modèle sur des agrégats chargés qui font l'objet d'expériences, L'étude des sections efficaces doublement différentielles pour différents moments de

, nous avons calculer des section simplement différentielles et totales pour des agrégats de sodium dans un modèle à électrons indépendants. Ces dernières présentent un comportement en fonction de l'énergie transférée similaire à celui observé dans le cas Bibliographie [1] J. Leygnier, Stabilité des peti,ts agrégats d'alcali,n. Dissi,pati, Et finalement, en intégrant les sections doublement différentielles (DDCS)

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